發(fā)布時間：2020-12-25 08:45

　　全波形反演利用觀測地震數(shù)據(jù)與模擬地震數(shù)據(jù)的殘差來構建目標函數(shù),通過求取目標函數(shù)的極小值問題來獲得地下介質參數(shù),其結果分辨率高,近年來成為一個研究熱點。由于單一的縱波速度信息已無法滿足地震勘探成像日益復雜化和精細化的要求,本文針對時間域彈性波全波形反演展開了相關研究。本文基于時間域一階速度-應力彈性波動方程,根據(jù)拉格朗日伴隨方法理論推導出了伴隨方程和相應的模型參數(shù)梯度表達式。在正演模擬時為了防止人工邊界截斷所導致的邊界反射干擾波,本文采用不分裂的CPML（Convolutional perfectly matched layer）邊界條件進行吸收壓制。針對時間域彈性波全波形反演對初始模型依賴性比較強這一問題,本文采用了基于低通濾波器的多尺度反演策略,降低反演算法對初始模型的依賴性,提高反演精度,并采用二維和三維模型數(shù)據(jù)進行了反演測試,測試結果表明了該方法的有效性。針對實際地震勘探中子波難以準確提取而子波估計錯誤又會使反演結果不準確這一問題,本文提出了基于卷積型目標函數(shù)的時間域不依賴子波的彈性波全波形反演方法,并在目標函數(shù)中的參考道上加時窗來消除卷積和互相關運算所引入的噪聲。為了更進一步提... 

【文章來源】：中國石油大學(北京)北京市 211工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數(shù)】：106 頁

【學位級別】：博士

【部分圖文】：

多尺度示意圖:從下往上尺度由低到高.Fig.2.1Multi-scalediagram:thescaleincreasesfromlowtohigh.(d)

中國石油大學（北京）博士學位論文 get 為目標子波的頻譜， originalW 為觀測數(shù)據(jù)對應的子波的小實數(shù)， lowf 即為所需低通濾波器的頻譜。，為了選取合適的頻帶范圍，本文采用 Sirgue 和 Pratt[112]（20選取策略，如圖 2.2 所示，通過該策略可以有效地避免波數(shù)信少的頻帶來達到最優(yōu)的反演效果。頻帶之間的篩選滿足以下公1min,nnff 為當前頻帶范圍的子波主頻，n1f 表示下一個頻帶范圍的子2 2h z取決于最大偏移距 h 和成像深度 z。

(f)模型: (a) 縱波速度, (b) 橫波速度; 初始模型: (c) 縱波速度, (d) 迭代 80 次后結果: (e) 縱波速度, (f) 橫波速度. true velocity models: (a) P-velocity; (b) S-velocity; The initial velocity m(d) S-velocity; Inversion results at the 80th iteration: (e) P-velocity; (f) S(a) (b)

【參考文獻】：
期刊論文
[1]時間域平面波全波形反演[J]. 孫思宇,李振春,張凱,楊國權.  地球物理學進展. 2015(05)
[2]起伏地形條件下二維聲波頻率域全波形反演（英文）[J]. 張錢江,戴世坤,陳龍偉,李昆,趙東東,黃興興.  Applied Geophysics. 2015(03)
[3]不依賴子波、基于包絡的FWI初始模型建立方法研究[J]. 敖瑞德,董良國,遲本鑫.  地球物理學報. 2015(06)
[4]基于CPU/GPU異構平臺的全波形反演及其實用化分析[J]. 張猛,王華忠,任浩然,馮波,隋志強,王延光.  石油物探. 2014(04)
[5]不需提取激發(fā)脈沖的探地雷達波形反演方法[J]. 周輝,陳漢明,李卿卿,王杰,張慶臣.  地球物理學報. 2014(06)
[6]偏移速度分析與速度反演方法評述[J]. 劉百紅,任躍華,陳國金.  CT理論與應用研究. 2013(04)
[7]基于修正擬牛頓公式的全波形反演[J]. 劉璐,劉洪,張衡,崔永福,李飛,段文勝,彭更新.  地球物理學報. 2013(07)
[8]基于源波場重建與波場分解的逆時偏移[J]. 唐晨,王德利.  世界地質. 2012(04)
[9]地震疊前逆時偏移的有效邊界存儲策略[J]. 王保利,高靜懷,陳文超,張喚蘭.  地球物理學報. 2012(07)
[10]高斯—牛頓法與梯度法波形反演比較研究[J]. 肖盈,薛明星,賀振華,黃德濟.  內(nèi)蒙古石油化工. 2008(18)

碩士論文
[1]波動方程疊前偏移與波形反演研究[D]. 薛明星.成都理工大學 2008



本文編號：2937320