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固體火箭發(fā)動機(jī)燃?xì)庥鹆髯⑺禍財?shù)值研究

發(fā)布時間:2020-11-21 23:55
   隨著我國國防事業(yè)的高速發(fā)展,固體火箭發(fā)動機(jī)被廣泛應(yīng)用于武器裝備中,在火箭發(fā)射過程中,發(fā)動機(jī)噴管噴出的高溫高壓燃?xì)庥鹆髟跀U(kuò)散過程中發(fā)生二次燃燒,沖擊發(fā)射平臺,發(fā)生能量轉(zhuǎn)化,平臺溫度達(dá)到2500K以上,對發(fā)射平臺等地面設(shè)備有嚴(yán)重的燒蝕作用。為了減弱燃?xì)庥鹆鲗Πl(fā)射平臺的燒蝕作用,需要通過注水噴霧的方式對固體火箭發(fā)動機(jī)發(fā)射平臺進(jìn)行降溫。本文以運(yùn)載火箭發(fā)射為背景,通過建立縮比模型,利用商業(yè)軟件FLUENT對液態(tài)水與燃?xì)馍淞鞯南嗷プ饔眠^程和降溫效果進(jìn)行數(shù)值仿真,為高效的注水降溫系統(tǒng)工程設(shè)計提供參考,主要工作包括以下幾個方面:(1)以組分輸運(yùn)模型為基礎(chǔ),對自由射流進(jìn)行模擬,得到燃?xì)庥鹆魅S流場分布結(jié)果,將數(shù)值仿真結(jié)果與已有的實驗結(jié)果相對比,驗證數(shù)值仿真模型的適用性與準(zhǔn)確性,并在自由射流流動中考慮了二次燃燒的存在,研究結(jié)果表明:所采用數(shù)值仿真模型可以準(zhǔn)確地模擬自由射流流動,燃?xì)舛稳紵饕l(fā)生在羽流外側(cè)以及沖擊平臺表面,在二次燃燒發(fā)生區(qū)域溫度會升高200K到300K左右。(2)建立以DPM模型為基礎(chǔ)的注水模型,對燃?xì)庥鹆髯⑺鲌鲞M(jìn)行模擬,將得到的注水流場數(shù)值仿真結(jié)果與已有實驗結(jié)果相對比,驗證注水模型的適用性與準(zhǔn)確性,并模擬了在注水情況下,燃?xì)獍l(fā)生二次燃燒對流場的影響,仿真結(jié)果表明:注水噴霧對燃?xì)饬鲌鱿掳攵谓Y(jié)構(gòu)破壞嚴(yán)重,燃?xì)饬鳒囟妊杆傧陆?在對燃?xì)膺M(jìn)行注水降溫后可以極大程度地抑制燃?xì)獾亩稳紵F(xiàn)象。(3)通過改變噴霧強(qiáng)度、霧錐角、水霧粒徑、噴嘴上游壓力、注水水霧初溫、噴嘴位置、噴嘴安裝角、噴嘴噴注均勻程度等水霧噴注因素,對沖擊平臺溫度進(jìn)行對比,研究相關(guān)噴嘴工作因素與噴嘴位置因素對燃?xì)饬鲌鼋禍匦Ч挠绊。模擬結(jié)果顯示,噴霧降溫可以大幅度降低沖擊平臺溫度。在一定范圍內(nèi),應(yīng)盡量加大噴霧強(qiáng)度,噴嘴上游壓力,霧錐角以及噴嘴距沖擊平臺距離,減小噴嘴安裝角與水霧平均粒徑,以上措施改變了相關(guān)噴注因素,加大了燃?xì)庥鹆骱诵膮^(qū)域水的蒸發(fā)量,從而達(dá)到更好的降溫效果;當(dāng)以上相關(guān)噴注因素超出相應(yīng)范圍時,流場降溫效果將無明顯變化。
【學(xué)位單位】:哈爾濱工程大學(xué)
【學(xué)位級別】:碩士
【學(xué)位年份】:2019
【中圖分類】:V435.1
【部分圖文】:

有限體積法,計算網(wǎng)格,控制容積,離散化


式:div( )V V a dV = n adV ( ) ( grad )V V V VdV n u dA n Γ dA Stφρφ ρφ φ + = + 的離散化法對區(qū)域進(jìn)行離散化時,第一步就是將所需要計子區(qū)域,劃分所得的區(qū)域被稱之為控制體;第二置和此節(jié)點所代表的控制容積。完成計算區(qū)域的為:節(jié)點、控制容積、界面、網(wǎng)格線。下,把網(wǎng)格間的節(jié)點看做成是所求控制容積的代分的有限體積法計算網(wǎng)格,圖 2.2 為針對二維問題2.3 是求解三維問題時需要劃分的有限體積法計算網(wǎng)

有限體積法,二維問題,計算網(wǎng)格,三維問題


圖 2.2 二維問題有限體積法計算網(wǎng)格圖 2.3 三維問題有限體積法計算網(wǎng)格方程的離散化面已經(jīng)列出來的流體流動的控制方程,通常情況下寫成如下所( )div( )=div( grad )+uu Γ Sρ φρ φ φ +

有限體積法,三維問題,計算網(wǎng)格


9圖 2.3 三維問題有限體積法計算網(wǎng)格2、控制方程的離散化對于在前面已經(jīng)列出來的流體流動的控制方程,通常情況下寫成如下所示的通式:( )div( )=div( grad )+uu Γ Stρ φρ φ φ + (2對于一維穩(wěn)態(tài)的問題滿足以下控制微分方程:( )( )d u d dГ Sdx dx dxρ φ φ= + (2中:u ——物理量φ 在延x方向的流動速度即對流的強(qiáng)度;ρ ——流體本身所具有的密度;S ——廣義源項;Г ——相應(yīng)于φ的廣義擴(kuò)散系數(shù),表示擴(kuò)散強(qiáng)弱。
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本文編號:2893793

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