發(fā)布時間：2020-11-01 12:11

　　 由微弱低頻信號和高頻信號同時激勵的非線性系統(tǒng),通過調(diào)節(jié)高頻信號的幅值,其低頻信號頻率處的響應幅值在輸出中會達到最大,呈現(xiàn)類似于”共振”的行為,這種現(xiàn)象被稱之為振動共振.這里所提及的雙頻信號廣泛存在于腦動力學、激光物理、聲學、通訊技術(shù)、神經(jīng)科學等諸多領域.并且,信息通常是由微弱的信號攜帶的.因此,深入研究振動共振是十分有意義的.本文以三穩(wěn)五次方振子模型為研究對象,將低頻處的響應幅值作為振動共振行為的評價指標,應用快慢變量分離法理論解析得到系統(tǒng)在低頻處響應幅值以及共振發(fā)生的條件.重點探討了勢函數(shù)參數(shù)和時間延遲變化對低頻處響應產(chǎn)生的影響,進而發(fā)現(xiàn)了對振動共振行為進行有效控制的方法.同時借助于數(shù)值模擬方法來驗證理論解析的有效性.如下是本文的主要內(nèi)容和結(jié)論:1.研究了系統(tǒng)參數(shù)對三穩(wěn)系統(tǒng)中振動共振現(xiàn)象的影響.從勢函數(shù)的形狀特征出發(fā),發(fā)現(xiàn)改變系統(tǒng)參數(shù)α1(或者α2)就可實現(xiàn)勢阱深度(或者勢阱間距)的改變.在此基礎上,深入討論了勢阱深度參數(shù)α1以及勢阱間距參數(shù)α2對系統(tǒng)振動共振行為的作用.通過分析得到:如果將低頻信號的頻率ω視為一個控制變量,至多發(fā)生一次共振,且勢阱深度過大或者相鄰阱之間的間距過小會使振動共振系統(tǒng)輸出特性變差.如果將高頻信號振幅g看作一個控制變量,發(fā)現(xiàn)勢阱的深度和間距變化都可以改變共振發(fā)生的數(shù)量.為達到最佳振動共振狀態(tài),本文提出了兩種參數(shù)控制方式,即調(diào)節(jié)勢阱深度或者調(diào)節(jié)勢阱間距,降低了系統(tǒng)中的可調(diào)參量.2.研究了含有線性時間延遲的三穩(wěn)五次方振子模型中的振動共振行為,分別考慮時間延遲項的強度和延遲時間對系統(tǒng)在低頻處響應的作用.分析結(jié)果表明:改變時間延遲項強度會引起共振數(shù)量發(fā)生變化,并且時間延遲項強度越大在低頻處的響應幅值越小.另一方面,隨著延遲時間參數(shù)的變化,振動共振現(xiàn)象同時具有兩種不同的周期性,其周期恰好分別等于輸入的高頻信號和低頻信號的周期.因而調(diào)節(jié)時間延遲可以達到對振動共振行為的有效控制的目的.
【學位單位】：陜西師范大學
【學位級別】：碩士
【學位年份】：2018
【中圖分類】：O321
【部分圖文】：

．??．３?預備知識??．３．１經(jīng)典振動共振理論??經(jīng)典的振動共振理論是在雙穩(wěn)系統(tǒng)中用高頻簡諧信號代替噪聲項．討論最常見的雙勢阱函數(shù)??Ｖ（ｘ）?＝?－－ｏｘ２?＋?（里，為了簡化分析，將參數(shù)ａ與同時取值為１，即ａ?＝?６?＝?１，如圖１－１ｂ分別對應勢函數(shù)的兩個極小值點的橫坐標，系統(tǒng)在這兩個點處為穩(wěn)．?＜?為勢函數(shù)的極大極值點的橫坐標，系統(tǒng)在此處為不穩(wěn)定的狀態(tài)．度在圖１－１中用ＡＦ表示，亦可理解為勢壘的高度．ＡＫ的值越大，粒子阱內(nèi)躍遷到另一勢阱就越不容易．??

數(shù)億⑷由式（１．３．１）定義．／ｃｏｓ（Ｗ）為低頻信號，ｇｃｏｓ（ｆｉｉ）為高信號的頻率之間滿足條件仏以及低頻信號的振幅／表征體系的振動共振，數(shù)值地計算了系統(tǒng)的響應幅值，計Ｑ?＝?＾＾，＋?切，和ａ分別為系統(tǒng)輸出在頻率＾處的正弦和余弦傅里葉分２?ｆｎＴ??Ｑｓ?＝?Ｉ?ｘ（ｔ）ｓｍ（ｕｊｔ）ｄｔ，??ｎＴ?Ｊ〇??２?ｆｎＴ??Ｑｃ?＝?—?／?ｘ（ｔ）?ｃｏｓ（ｉｕｔ）ｄｔ．ｎＴ?Ｊ０??吾，？為正整數(shù)．式（１．３．３）表示低頻信號通過非線性系統(tǒng)有些文獻中Ｉ５８－５９］也會使用響應幅值ｉ？作為衡量指標，其表Ｒ?＝?ＶＱ２ｓ?＋?ＱＩ－

該勢函數(shù)的形狀取決于三個參數(shù)盧和７的取值．⑴當４，久７?＞?〇時，??Ｖ（ｘ）是單勢阱的函數(shù)，如圖１－３⑷所示．（ｉｉ）如果＜?７＞〇，３＜〇且４ｗｇ７，??ＶＯｒ）仍是單勢阱函數(shù)，如圖ｌ－３（ｂ）．?（ｉｉｉ）當叫２＞０，／５任意，７＜０時，由圖１－３（（〇觀??察到勢函數(shù)形狀是雙峰單阱的．ｉｖ若參數(shù)選擇為＜?０，?７?＞?〇，?／？任意或者??
【參考文獻】

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本文編號：2865514