發(fā)布時(shí)間：2024-06-30 21:27

　　在井下單井定位中,通常首先利用射孔對(duì)檢波器三軸方位進(jìn)行校正,確定檢波器三軸在地理坐標(biāo)的位置和指向。由于地下介質(zhì)的非均質(zhì)性以及各向異性的影響,射孔以及微地震射線路徑有可能發(fā)生彎曲,檢波器三軸的方位有可能存在誤差,因而導(dǎo)致微地震定位結(jié)果存在誤差。因此,我們不再用射孔求取檢波器的三軸旋轉(zhuǎn)矩陣,而是直接借鑒相對(duì)定位的思路,用相對(duì)方位角對(duì)微震事件進(jìn)行約束�？紤]到事件之間射線的相似性,兩個(gè)事件的方位角的差可以近似等于兩個(gè)事件的極化角的差。當(dāng)然這要求兩個(gè)事件對(duì)檢波器所張成的角要盡量小。求解極化角顯得更為重要,我們對(duì)比了求取極化角的方法,對(duì)于信噪比較低的微地震信號(hào),解析法顯得不適應(yīng),選擇了能量極值法來確定極化角,最后利用威遠(yuǎn)第十段壓裂產(chǎn)生的微地震P、S波和射孔P波到時(shí)對(duì)第十段壓裂產(chǎn)生的微地震事件進(jìn)行定位。我們選擇網(wǎng)格搜索法來反演位置,一定程度避免了方程的不適定性,確保結(jié)果的穩(wěn)定性和可靠性。我們測(cè)試了水平各向異性及噪聲下的情況下的相對(duì)定位,結(jié)果顯示相對(duì)方位角可以有效減少速度變化帶來的誤差。

【文章頁(yè)數(shù)】：55 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

圖1.1井場(chǎng)示意圖

圖1.1井場(chǎng)示意圖Fig.1.1Thewells多井觀測(cè)模型利用多口監(jiān)測(cè)井定位克服了單井定位的多解性和偏振角的高噪性。定位反演目標(biāo)函數(shù)需要用優(yōu)化算法進(jìn)行求解。優(yōu)化方法有傳統(tǒng)的線性方法，通是局部最優(yōu)，如梯度法，牛頓法。直接進(jìn)行暴力搜索的全局網(wǎng)格搜索法[14]，對(duì)于地震絕對(duì)位....

圖2.3極化角能量分布

-11-圖2.3極化角能量分布Fig.2.3Energydistributionofpolarangle）旋轉(zhuǎn)檢波器裝檢波器的監(jiān)測(cè)井一般都是垂直井，檢波器懸掛于井壁，但并不能Z軸垂直于水平面，檢波器的水平分量X軸和Y軸對(duì)于檢波器的旋。由于水平分量軸的....

圖2.8長(zhǎng)短時(shí)窗能量比Fig.2.8Ratiooflongtoshortwindow

在微震記錄上是一個(gè)特殊的點(diǎn)，在它之前沒有為背景噪音，在它之后，初至前后時(shí)窗內(nèi)的地震信號(hào)能量特征有很大的差異，因此，我們可]的方法來判斷初至?xí)r間。能量比的方法可分為兩種，一種是長(zhǎng)短時(shí)后窗。長(zhǎng)短時(shí)窗比法是以地震某道記錄為計(jì)算單元，采用滑動(dòng)時(shí)窗從次選取該點(diǎn)選取一個(gè)長(zhǎng)時(shí)窗和一個(gè)短時(shí)窗，分....

圖2.9初至拾取Fig.2.9Pickofarrival2）振幅比法

-16-圖2.9初至拾取Fig.2.9Pickofarrival2）振幅比法時(shí)窗內(nèi)后、前振幅絕對(duì)值和之比，振幅比法和能量比法的基本原理大絕對(duì)值可以避免放大噪音的影響。定義如式(2.14)

本文編號(hào)：3999094